знаехте ли Какво е мисловен експеримент, gedanken експеримент?
Това е несъществуваща практика, неземно преживяване, въображение за нещо, което всъщност не съществува. Мисловните експерименти са като блянове. Те раждат чудовища. За разлика от физическия експеримент, който е експериментална проверкахипотези, „мисловен експеримент“ магически замества експерименталното тестване с желани заключения, които не са били тествани на практика, манипулирайки логически конструкции, които всъщност нарушават самата логика, като използват недоказани предпоставки като доказани, тоест чрез заместване. По този начин основната задача на кандидатите за „мисловни експерименти“ е да заблудят слушателя или читателя, като заменят истински физически експеримент с неговата „кукла“ - фиктивни разсъждения на условно освобождаване без самата физическа проверка.
Изпълването на физиката с въображаеми, „мисловни експерименти“ доведе до появата на абсурдна, сюрреалистична, объркана картина на света. Истински изследователтрябва да разграничава такива „опаковки от бонбони“ от реалните стойности.

Релативистите и позитивистите твърдят, че „мисловните експерименти“ са много полезен инструмент за тестване на теории (също възникващи в съзнанието ни) за последователност. С това те заблуждават хората, тъй като всяка проверка може да се извърши само от източник, независим от обекта на проверка. Самият заявител на хипотезата не може да бъде тест за собственото си твърдение, тъй като причината за самото това твърдение е липсата на противоречия в твърдението, видимо за заявителя.

Виждаме това в примера на SRT и GTR, които се превърнаха в своеобразна религия, която контролира науката и общественото мнение. Никакви факти, които им противоречат, не могат да преодолеят формулата на Айнщайн: „Ако един факт не съответства на теорията, променете факта“ (В друга версия „Фактът не отговаря ли на теорията? - толкова по-лошо за факта, “).

Максимумът, за който може да претендира един „мисловен експеримент“, е само вътрешната последователност на хипотезата в рамките на собствената, често по никакъв начин невярна, логика на заявителя. Това не проверява съответствието с практиката. Реална проверка може да се извърши само в реален физически експеримент.

Експериментът си е експеримент, защото не е усъвършенстване на мисълта, а проверка на мисълта. Мисъл, която е самосъгласувана, не може да провери сама себе си. Това е доказано от Курт Гьодел.

Вълните приличат на

Уравнения на равнинни монохромни електромагнитни

Моментните стойности във всяка точка са свързани с връзката

Те трептят в едни и същи фази, както и техните

Равнината, перпендикулярна на вектора на скоростта на разпространение

Магнитните полета са взаимно перпендикулярни и лежат в

Електромагнитни вълниса напречни,

Средата се определя по формулата

Фазова скорост на електромагнитните вълни в различни

вълна.

Космическият процес е електромагнитен

Посочете друг. Това е периодично във времето и

Разпространение в околното пространство от един

Взаимни трансформации на електрически и магнитни полета,

Електромагнитно поле, тогава възниква последователност

Възбудете променлива с помощта на осцилиращи заряди

Уравнения на Максуел за електромагнитното поле. Ако

Съществуването на електромагнитни вълни следва от

Електромагнитни вълни

Шчими, ще е слабо. Така напр.

Напрежението, създадено върху кондензатора от други компоненти

Превишаване на стойността на този компонент, докато

Идеални напрежения, необходимия компонент. След конфигуриране

Комплексно напрежение, равно на сумата от няколко синусоидални

Явлението резонанс се използва за изолиране

Равен на стойността на обратния качествен фактор на веригата, т.е.

Относителна ширина на резонансната крива

Качественият фактор на веригата определя остротата на резонанса

Активно съпротивление на веригата.

Така коефициентът на качество е обратно пропорционален

C res U

Кондензаторът може да превиши приложеното напрежение, т.е.

Резонансните свойства на веригата се характеризират с доброта-

Във верига с кондензатор не може да тече постоянен ток.

Ires LC

Съвпада с естествената честота на веригата

Следователно резонансната честота на тока е

ориз. 1.22

R1< R2 < R3

   . (1,96)

При ω →0, аз= 0, тъй като при постоянно напрежение

ност Q,който показва колко пъти е напрежението

 (1,97)

При ниски затихвания ω res≈ ω0 И

Q  1 (1,98)

извивки. На фиг. Фигура 1.23 показва една от резонансните криви

за тока във веригата. Честоти ω1И ω2отговарят на тока

макс азаз 2 .

 

контур (чрез промяна РИ В) до необходимата честота

, можете да получите напрежение през кондензатора Qведнъж



настройка на радиоприемника на желаната дължина на вълната.

    1 0 2

mmax аз

ориз. 1.7

Фиг.1.23

 , (1,100)

 е скоростта на електромагнитните вълни във вакуум.

тъй като вектори д

И з

електрическо напрежение и

вълни, образуващи дясна система (фиг. 1.24). При

тези вектори д

И Н

0 0   Е N. (1,101)

cos() m E  E t  kx  , (1.102)

cos() m H  H t  kx  , (1.103)

където ω е честотата на вълната, k = ω/υ = 2π/λ е вълновото число, α-

Фиг.1.24

Електромагнитните вълни носят енергия. Обемни

Определение

Начална фаза на трептенее параметър, който заедно с амплитудата на трептене определя началното състояние на трептящата система. Стойността на началната фаза е зададена в началните условия, тоест при $t=0$ c.

Нека разгледаме хармоничните трептения на някакъв параметър $\xi $. Хармоничните вибрации се описват с уравнението:

\[\xi =A(\cos ((\omega )_0t+\varphi)\ )\ \left(1\right),\]

където $A=(\xi )_(max)$ е амплитудата на трептенията; $(\omega )_0$ - циклична (кръгова) честота на трептене. Параметърът $\xi $ се намира в $-A\le \xi \le $+A.

Определяне на фазата на трептене

Целият аргумент на периодичната функция (в този случай косинус: $\ ((\omega )_0t+\varphi)$), който описва осцилаторния процес, се нарича фаза на трептене. Големината на фазата на трептене в началния момент от време, т.е. при $t=0$, ($\varphi $) се нарича начална фаза. Няма установено обозначение на фазите; начална фазаобозначава се с $\varphi$. Понякога, за да се подчертае, че началната фаза се отнася до момента от време $t=0$, индексът 0 се добавя към буквата, обозначаваща началната фаза, например $(\varphi )_0.$.

Мерната единица за началната фаза е ъгловата единица – радиан (рад) или градус.

Начална фаза на трептенията и начин на възбуждане на трептенията

Да приемем, че при $t=0$ изместването на системата от равновесното положение е равно на $(\xi )_0$ и начална скорост$(\dot(\xi ))_0$. Тогава уравнение (1) приема формата:

\[\xi \left(0\right)=A(\cos \varphi =\ )(\xi )_0\left(2\right);;\] \[\ \frac(d\xi )(dt) =-A(\omega )_0(\sin \varphi =\ )(\dot(\xi ))_0\до -A(\sin \varphi =\frac((\dot(\xi ))_0)(( \omega )_0)\ )\ \left(3\right).\]

Нека поставим на квадрат двете уравнения (2) и ги съберем:

\[(\xi )^2_0+(\left(\frac((\dot(\xi ))_0)((\omega )_0)\right))^2=A^2\left(4\right). \]

От израз (4) имаме:

Разделяме уравнение (3) на (2), получаваме:

Изразите (5) и (6) показват, че началната фаза и амплитуда зависят от началните условия на трептенията. Това означава, че амплитудата и началната фаза зависят от метода на възбуждане на трептенията. Например, ако тежестта на пружинно махало се отклони от позицията на равновесие и на разстояние $x_0$ и се освободи без тласък, тогава уравнението на движението на махалото е уравнението:

с начални условия:

При такова възбуждане, вибрации пружинно махаломоже да се опише с израза:

Добавяне на трептения и начална фаза

Вибриращото тяло е способно да участва в няколко колебателни процеса едновременно. В този случай става необходимо да се установи каква ще бъде получената флуктуация.

Да приемем, че по една права линия възникват две трептения с равни честоти. Уравнението на получените трептения ще бъде изразът:

\[\xi =(\xi )_1+(\xi )_2=A(\cos \left((\omega )_0t+\varphi \right),\ )\]

тогава амплитудата на общото трептене е равна на:

където $A_1$; $A_2$ - амплитуди на сгъваеми трептения; $(\varphi )_2;;(\varphi )_1$ - начални фази на сумирани трептения. В този случай началната фаза на полученото трептене ($\varphi $) се изчислява по формулата:

Уравнение на траекторията на точка, участваща в две взаимно перпендикулярни трептения с амплитуди $A_1$ и $A_2$ и начални фази $(\varphi )_2 и (\varphi )_1$:

\[\frac(x^2)(A^2_1)+\frac(y^2)(A^2_2)-\frac(2xy)(A_1A_2)(\cos \left((\varphi )_2-(\ varphi )_1\right)\ )=(sin)^2\left((\varphi )_2-(\varphi )_1\right)\left(12\right).\]

В случай на равенство на началните фази на компонентите на трептене, уравнението на траекторията има формата:

което показва движението на точка по права линия.

Ако разликата в началните фази на добавените трептения е $\Delta \varphi =(\varphi )_2-(\varphi )_1=\frac(\pi )(2),$ уравнението на траекторията става формулата:

\[\frac(x^2)(A^2_1)+\frac(y^2)(A^2_2)=1\left(14\right),\]

което означава, че траекторията на движение е елипса.

Примери за задачи с решения

Пример 1

Упражнение.Трептенията на пружинния осцилатор се възбуждат от тласък от равновесно положение, докато на товара се дава моментна скорост, равна на $v_0$. Запишете го начални условияза такова трептене и функцията $x(t)$, описваща тези трептения.

Решение.Съобщение за теглото на пружинно махало моментна скоростравно на $v_0$ означава, че когато се описват нейните колебания с помощта на уравнението:

първоначалните условия ще бъдат:

Замествайки $t=0$ в израз (1.1), имаме:

Тъй като $A\ne 0$, тогава $(\cos \left(\varphi \right)\ )=0\to \varphi =\pm \frac(\pi )(2).$

Нека вземем първата производна $\frac(dx)(dt)$ и заместим момента от време $t=0$:

\[\dot(x)\left(0\right)=-A(\omega )_(0\ )(\sin \left(\varphi \right)\ )=v_0\до A=\frac(v_0) ((\omega )_(0\ ))\ \left(1.4\right).\]

От (1.4) следва, че началната фаза е $\varphi =-\frac(\pi )(2).$ Нека заместим получената начална фаза и амплитуда в уравнение (1.1):

отговор.$x(t)=\frac(v_0)((\omega )_(0\ ))(\sin (\ )(\omega )_0t)$

Пример 2

Упражнение.Добавят се две трептения в една и съща посока. Уравненията на тези трептения имат формата: $x_1=(\cos \pi (t+\frac(1)(6))\ ;;\ x_2=2(\cos \pi (t+\frac(1)(2) )\ )$. Каква е началната фаза на полученото трептене?

Решение.Нека напишем уравнението хармонични вибрации X ос:

Нека преобразуваме уравненията, посочени в постановката на проблема, в същата форма:

\;;\ x_2=2(\cos \left[\pi t+\frac(\pi )(2)\right](2.2).\ )\]

Сравнявайки уравнения (2.2) с (2.1), намираме, че началните фази на трептенията са равни на:

\[(\varphi )_1=\frac(\pi )(6);;\ (\varphi )_2=\frac(\pi )(2).\]

Нека изобразим на фиг. 1 векторна диаграма на трептенията.

$tg\ \varphi $ на общите трептения може да се намери от Фиг. 1:

\ \[\varphi =arctg\ \left(2.87\right)\approx 70.9()^\circ \]

отговор.$\varphi =70.9()^\circ $

Фаза на трептене (φ)характеризира хармоничните вибрации.
Фазата се изразява в ъглови единици - радиани.

За дадена амплитуда на трептенията, координатата на осцилиращото тяло във всеки момент се определя еднозначно от аргумента на косинуса или синуса: φ = ω 0 t.

Фазата на трептене определя за дадена амплитуда състоянието на осцилаторната система (стойността на координатите, скоростта и ускорението) във всеки момент от времето.

Трептенията с еднакви амплитуди и честоти могат да се различават по фаза.

Съотношението показва колко периода са изминали от началото на колебанието.

Графика на зависимостта на координатите на трептяща точка от фазата




Хармоничните трептения могат да бъдат представени с помощта както на функциите синус, така и на косинус, тъй като
синус се различава от косинус чрез изместване на аргумента с .



Следователно, вместо формулата

x = x m cos ω 0 t


можете да използвате формулата, за да опишете хармоничните вибрации



Но в същото време начална фаза, т.е. стойността на фазата в момент t = 0, не е равна на нула, а .
IN различни ситуацииУдобно е да използвате синус или косинус.

Каква формула да използвам за изчисления?


1. Ако в началото на трептенията махалото се отстрани от равновесното положение, тогава е по-удобно да се използва формулата с помощта на косинуса.
2. Ако координатата на тялото в началния момент би била равна на нула, тогава е по-удобно да използвате формулата, използвайки синуса x = x m sin ω 0 t, защото в този случай началната фаза е нула.
3. Ако в началния момент от време (при t - 0) фазата на трептенията е равна на φ, тогава уравнението на трептенията може да бъде написано във формата x = x m sin (ω 0 t + φ).


Фазово изместване


Трептенията, описани с формули чрез синус и косинус, се различават един от друг само във фазите.
Фазовата разлика (или фазовото изместване) на тези трептения е .
Графики на координатите спрямо времето за две хармонични трептения, фазово изместени от:
Къде
графика 1 - колебания, протичащи по синусоидален закон,
графика 2 - колебания, протичащи по косинусния закон