Saviez-vous, Qu'est-ce qu'une expérience de pensée, une expérience gedanken ?
Il s’agit d’une pratique inexistante, d’une expérience d’un autre monde, d’une imagination de quelque chose qui n’existe pas réellement. Les expériences de pensée sont comme des rêves éveillés. Ils donnent naissance à des monstres. Contrairement à une expérience physique, qui est vérification expérimentale hypothèses, une « expérience de pensée » remplace comme par magie les tests expérimentaux par des conclusions souhaitées qui n’ont pas été testées dans la pratique, en manipulant des constructions logiques qui violent en fait la logique elle-même en utilisant des prémisses non prouvées comme des prémisses prouvées, c’est-à-dire par substitution. Ainsi, la tâche principale des candidats aux « expériences de pensée » est de tromper l'auditeur ou le lecteur en remplaçant une véritable expérience physique par sa « poupée » - un raisonnement fictif sur parole sans la vérification physique elle-même.
Remplir la physique d’« expériences de pensée » imaginaires a conduit à l’émergence d’une image absurde, surréaliste et confuse du monde. Un véritable explorateur Il faut distinguer ces « emballages de bonbons » des valeurs réelles.

Les relativistes et les positivistes soutiennent que les « expériences de pensée » sont un outil très utile pour tester la cohérence des théories (également nées dans notre esprit). En cela, ils trompent les gens, puisque toute vérification ne peut être effectuée que par une source indépendante de l'objet de la vérification. Le demandeur de l'hypothèse lui-même ne peut pas tester sa propre déclaration, puisque la raison même de cette déclaration est l'absence de contradictions dans la déclaration visibles par le demandeur.

Nous le voyons dans l’exemple du SRT et du GTR, qui sont devenus une sorte de religion qui contrôle la science et l’opinion publique. Aucun nombre de faits qui les contredisent ne peut vaincre la formule d'Einstein : « Si un fait ne correspond pas à la théorie, changez le fait » (Dans une autre version, « Le fait ne correspond-il pas à la théorie ? - Tant pis pour le fait »).

Le maximum auquel une « expérience de pensée » peut prétendre est seulement la cohérence interne de l’hypothèse dans le cadre de la logique propre du candidat, souvent loin d’être vraie. Cela ne vérifie pas le respect de la pratique. Une véritable vérification ne peut avoir lieu que dans le cadre d’une véritable expérience physique.

Une expérience est une expérience car elle n’est pas un raffinement de la pensée, mais un test de la pensée. Une pensée cohérente ne peut pas se vérifier. Cela a été prouvé par Kurt Gödel.

Les vagues ressemblent

Équations de l'électromagnétique monochromatique plan

Les valeurs instantanées à tout moment sont liées par la relation

Ils oscillent dans les mêmes phases, et leur

Le plan perpendiculaire au vecteur vitesse de propagation

Les champs magnétiques sont perpendiculaires entre eux et se situent

Ondes électromagnétiques sont transversaux,

Le média est déterminé par la formule

Vitesse de phase des ondes électromagnétiques dans différents

Vague.

Le processus spatial est un processus électromagnétique

Montrez-en un autre. Ceci est périodique dans le temps et

Se propageant dans l'espace environnant à partir d'un

Transformations mutuelles des champs électriques et magnétiques,

Champ électromagnétique, puis une séquence apparaît

Exciter une variable à l'aide de charges oscillantes

Les équations de Maxwell pour le champ électromagnétique. Si

L'existence des ondes électromagnétiques découle de

Ondes électromagnétiques

Shchimi, ce sera faible. Ainsi, par exemple,

La tension créée sur le condensateur par d'autres composants

Dépasser la valeur de ce composant, alors que

Tensions idéales, composant requis. Après avoir configuré

Tension complexe, égale à la somme de plusieurs tensions sinusoïdales

Le phénomène de résonance est utilisé pour isoler

Égal à la valeur du facteur de qualité inverse du circuit, soit

Largeur relative de la courbe de résonance

Le facteur de qualité du circuit détermine la netteté de la résonance

Résistance active du circuit.

Ainsi, le facteur de qualité est inversement proportionnel

C rés U

Le condensateur peut dépasser la tension appliquée, c'est-à-dire

Les propriétés résonantes du circuit sont caractérisées par la bonté-

Un courant constant ne peut pas circuler dans un circuit doté d’un condensateur.

Ires LC

Coïncidant avec la fréquence propre du circuit

La fréquence de résonance du courant est donc

Riz. 1.22

R1< R2 < R3

   . (1,96)

À ω →0, je= 0, car à tension constante

ness Q, qui montre combien de fois la tension est

 (1,97)

Aux faibles atténuations ω res≈ ω0 Et

Q  1 (1,98)

courbes. En figue. La figure 1.23 montre l'une des courbes de résonance

pour le courant dans le circuit. Fréquences ω1 Et ω2 correspondent au courant

maximum jeje 2 .

 

contour (en changeant R. Et C) à la fréquence requise

, vous pouvez obtenir une tension aux bornes du condensateur dans Q une fois



régler le récepteur radio sur la longueur d'onde souhaitée.

    1 0 2

mmax je

Riz. 1.7

Figure 1.23

 , (1,100)

 est la vitesse des ondes électromagnétiques dans le vide.

puisque les vecteurs E

Et H

tension électrique et

vagues, formant un système droitier (Fig. 1.24). À

ces vecteurs E

Et N

0 0  E N. (1.101)

cos() m E  E t  kx  , (1.102)

cos() m H  H t  kx  , (1.103)

où ω est la fréquence de l'onde, k = ω/υ = 2π/λ est le numéro d'onde, α-

Figure 1.24

Les ondes électromagnétiques transportent de l'énergie. Volumétrique

Définition

Phase initiale d'oscillation est un paramètre qui, avec l'amplitude d'oscillation, détermine l'état initial du système oscillatoire. La valeur de la phase initiale est fixée dans les conditions initiales, c'est-à-dire à $t=0$ c.

Considérons les oscillations harmoniques d'un paramètre $\xi $. Les vibrations harmoniques sont décrites par l'équation :

\[\xi =A(\cos ((\omega )_0t+\varphi)\ )\ \left(1\right),\]

où $A=(\xi )_(max)$ est l'amplitude des oscillations ; $(\omega )_0$ - fréquence d'oscillation cyclique (circulaire). Le paramètre $\xi $ se situe dans $-A\le \xi \le $+A.

Détermination de la phase d'oscillation

L'argument entier de la fonction périodique (dans ce cas, cosinus : $\ ((\omega )_0t+\varphi)$), qui décrit le processus oscillatoire, est appelé la phase d'oscillation. L'amplitude de la phase d'oscillation au moment initial, c'est-à-dire à $t=0$, ($\varphi $) est appelée la phase initiale. Il n'y a pas de désignation de phase établie ; nous avons phase initiale noté $\varphi$. Parfois, pour souligner que la phase initiale fait référence au moment $t=0$, l'indice 0 est ajouté à la lettre désignant la phase initiale ; par exemple, $(\varphi )_0.$ est écrit.

L'unité de mesure pour la phase initiale est l'unité d'angle - le radian (rad) ou le degré.

Phase initiale des oscillations et procédé d'excitation des oscillations

Supposons qu'à $t=0$ le déplacement du système depuis la position d'équilibre est égal à $(\xi )_0$, et vitesse de démarrage$(\dot(\xi ))_0$. Alors l’équation (1) prend la forme :

\[\xi \left(0\right)=A(\cos \varphi =\ )(\xi )_0\left(2\right);;\] \[\ \frac(d\xi )(dt) =-A(\omega )_0(\sin \varphi =\ )(\dot(\xi ))_0\to -A(\sin \varphi =\frac((\dot(\xi ))_0)(( \omega )_0)\ )\ \gauche(3\droite).\]

Mettons au carré les deux équations (2) et ajoutons-les :

\[(\xi )^2_0+(\left(\frac((\dot(\xi ))_0)((\omega )_0)\right))^2=A^2\left(4\right). \]

De l’expression (4) on a :

Divisez l'équation (3) par (2), nous obtenons :

Les expressions (5) et (6) montrent que la phase et l'amplitude initiales dépendent des conditions initiales des oscillations. Cela signifie que l'amplitude et la phase initiale dépendent de la méthode d'excitation des oscillations. Par exemple, si le poids d'un pendule à ressort est dévié de la position d'équilibre et d'une distance $x_0$ et relâché sans poussée, alors l'équation du mouvement du pendule est l'équation :

avec conditions initiales :

Avec une telle excitation, les vibrations pendule à ressort peut être décrit par l'expression :

Ajout d'oscillations et de phase initiale

Un corps qui vibre est capable de participer simultanément à plusieurs processus oscillatoires. Dans ce cas, il devient nécessaire de connaître quelle sera la fluctuation qui en résultera.

Supposons que deux oscillations de fréquences égales se produisent le long d’une ligne droite. L'équation des oscillations résultantes sera l'expression :

\[\xi =(\xi )_1+(\xi )_2=A(\cos \left((\omega )_0t+\varphi \right),\ )\]

alors l'amplitude de l'oscillation totale est égale à :

où $A_1$ ; $A_2$ - amplitudes des oscillations de pliage ; $(\varphi )_2;;(\varphi )_1$ - phases initiales des oscillations additionnées. Dans ce cas, la phase initiale de l'oscillation résultante ($\varphi $) est calculée à l'aide de la formule :

Équation de la trajectoire d'un point qui participe à deux oscillations mutuellement perpendiculaires d'amplitudes $A_1$ et $A_2$ et de phases initiales $(\varphi )_2 et (\varphi )_1$ :

\[\frac(x^2)(A^2_1)+\frac(y^2)(A^2_2)-\frac(2xy)(A_1A_2)(\cos \left((\varphi )_2-(\ varphi )_1\right)\ )=(sin)^2\left((\varphi )_2-(\varphi )_1\right)\left(12\right).\]

En cas d'égalité des phases initiales des composantes d'oscillation, l'équation de trajectoire a la forme :

qui indique le mouvement d'un point en ligne droite.

Si la différence dans les phases initiales des oscillations ajoutées est $\Delta \varphi =(\varphi )_2-(\varphi )_1=\frac(\pi )(2),$ l'équation de trajectoire devient la formule :

\[\frac(x^2)(A^2_1)+\frac(y^2)(A^2_2)=1\left(14\right),\]

ce qui signifie que la trajectoire du mouvement est une ellipse.

Exemples de problèmes avec solutions

Exemple 1

Exercice. Les oscillations de l'oscillateur à ressort sont excitées par une poussée depuis la position d'équilibre, tandis que la charge reçoit une vitesse instantanée égale à $v_0$. Écris le conditions initiales pour une telle oscillation et la fonction $x(t)$ décrivant ces oscillations.

Solution. Message au poids d'un pendule à ressort Vitesse instantanéeégal à $v_0$ signifie qu'en décrivant ses oscillations à l'aide de l'équation :

les conditions initiales seront :

En substituant $t=0$ dans l'expression (1.1), nous avons :

Puisque $A\ne 0$, alors $(\cos \left(\varphi \right)\ )=0\to \varphi =\pm \frac(\pi )(2).$

Prenons la dérivée première $\frac(dx)(dt)$ et substituons le moment $t=0$ :

\[\dot(x)\left(0\right)=-A(\omega )_(0\ )(\sin \left(\varphi \right)\ )=v_0\to A=\frac(v_0) ((\omega )_(0\ ))\ \left(1.4\right).\]

De (1.4), il s'ensuit que la phase initiale est $\varphi =-\frac(\pi )(2).$ Remplaçons la phase initiale et l'amplitude résultantes dans l'équation (1.1) :

Répondre.$x(t)=\frac(v_0)((\omega )_(0\ ))(\sin (\ )(\omega )_0t)$

Exemple 2

Exercice. Deux oscillations dans le même sens s'ajoutent. Les équations de ces oscillations ont la forme : $x_1=(\cos \pi (t+\frac(1)(6))\ ;;\ x_2=2(\cos \pi (t+\frac(1)(2) )\ )$. Quelle est la phase initiale de l’oscillation résultante ?

Solution.Écrivons l'équation vibrations harmoniques Axe X :

Transformons les équations spécifiées dans l'énoncé du problème sous la même forme :

\;;\ x_2=2(\cos \left[\pi t+\frac(\pi )(2)\right](2.2).\ )\]

En comparant les équations (2.2) avec (2.1), nous constatons que les phases initiales des oscillations sont égales à :

\[(\varphi )_1=\frac(\pi )(6);;\ (\varphi )_2=\frac(\pi )(2).\]

Représentons sur la figure 1 un diagramme vectoriel d'oscillations.

Les $tg\ \varphi $ des oscillations totales peuvent être trouvés sur la figure 1 :

\ \[\varphi =arctg\ \left(2.87\right)\environ 70.9()^\circ \]

Répondre.$\varphi =70,9()^\circ $

Phase d'oscillation (φ) caractérise les vibrations harmoniques.
La phase est exprimée en unités angulaires - radians.

Pour une amplitude d'oscillations donnée, la coordonnée du corps oscillant à tout moment est uniquement déterminée par l'argument du cosinus ou du sinus : φ = ω 0t.

La phase des oscillations détermine, pour une amplitude donnée, l'état du système oscillatoire (la valeur des coordonnées, la vitesse et l'accélération) à tout instant.

Les oscillations ayant les mêmes amplitudes et fréquences peuvent différer en phase.

Le rapport indique combien de périodes se sont écoulées depuis le début de l'oscillation.

Graphique de la dépendance des coordonnées d'un point oscillant sur la phase




Les oscillations harmoniques peuvent être représentées à l'aide des fonctions sinus et cosinus, car
le sinus diffère du cosinus en décalant l'argument de .



Ainsi, au lieu de la formule

x = x m cos ω 0 t


vous pouvez utiliser la formule pour décrire les vibrations harmoniques



Mais en même temps phase initiale, c'est-à-dire la valeur de phase au temps t = 0, n'est pas égale à zéro, mais .
DANS différentes situations Il est pratique d’utiliser le sinus ou le cosinus.

Quelle formule utiliser pour les calculs ?


1. Si au début des oscillations le pendule est retiré de la position d'équilibre, il est alors plus pratique d'utiliser la formule utilisant le cosinus.
2. Si la coordonnée du corps au moment initial était égale à zéro, il est alors plus pratique d'utiliser la formule utilisant le sinus x = x m péché ω 0 t, parce que dans ce cas, la phase initiale est nulle.
3. Si à l'instant initial (à t - 0) la phase des oscillations est égale à φ, alors l'équation des oscillations peut s'écrire sous la forme x = x m péché (ω 0 t + φ).


Déphasage


Les oscillations décrites par les formules via sinus et cosinus ne diffèrent les unes des autres que par les phases.
La différence de phase (ou déphasage) de ces oscillations est de .
Graphiques de coordonnées en fonction du temps pour deux oscillations harmoniques, déphasées de :
Où
graphique 1 - oscillations se produisant selon une loi sinusoïdale,
graphique 2 - oscillations se produisant selon la loi du cosinus